By Giorgio Riccardi, Danilo Durante (auth.)

Questo libro cura un primo approccio allo studio della Meccanica dei Fluidi, privilegiando los angeles sistemazione formale degli argomenti trattati.

I primi five capitoli sono di base: introdotto il concetto di flusso e dedotte le equazioni del moto, vengono studiate l’Idrostatica, le propriet� rotazionali del flusso ed alcune

soluzioni analitiche classiche. I rimanenti eight capitoli affrontano argomenti importanti, quali il flusso piano attorno advert un corpo (con particolare enfasi sui legami integrali e l’analisi conforme), l. a. turbolenza (discutendo alcune delle principali ipotesi semplificative adottate e le loro conseguenze formali) e lo strato limite. Il testo si chiude con una breve discussione degli effetti della comprimibilit� .

I differenti argomenti sono trattati con inusuale rigore formale, allo scopo di fornire le basi consistent with eventuali approfondimenti. Di ogni modello matematico viene discusso il corrispondente approccio numerico, stimolando nel Lettore l’interesse verso approcci formalmente corretti e valutazioni quantitative di accuratezza controllata.

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La passione secondo Thérèse

Milano, Feltrinelli,, 1999, octavo brossura editoriale con copertina illustrata a colori, pp. 172 (piccole fioriture al taglio) .

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K S Ft JdV0 Vt = F t V0 f (x, t) d dt dV (x) f (x, t) , Vt Vt Ft−1 0 dV (x) f (x, t) = Vt V0 J(ξ, t)dV0 (ξ) f [x(ξ, t), t] . V0 d dt dV f = Vt d dt = V0 ≡ V0 V0 JdV0 f dV0 [∂t Jf + J (∂t f + ui ∂xi f )] ∂t J f + ∂t f + ui ∂xi f J JdV0 . JdV0 = dV D/Dt = ∂t + u · ∇ d dt dV f = Vt Df +f ∇·u Dt dV Vt 1842 1912 dV Vt Df +f ∇·u Dt = dV Vt = Vt ∂t f + ∇ · (f u) dV ∂t f + dA f u · ν ∂Vt f f (x, t) Vt = F t V0 x f Vt x(ξ, t) = (ξ + tη, −tξ + η) r exp(−|x|/r) sin Ωt V0 f (x, t) = √ r 1 + t2 . . IR3 Ft x(ξ, t) V0 t dVt = JdV0 t Vt = F t V0 0 Ft−1 0 ξ t≥0 V0 Vt L δ L δ V0 0 t→∞ dV (x) ρ(x, t) , Vt ρ V0 V0 d dt ≡ Vt dV ρ ≡ 0 , 0 V0 dV Vt Dρ +ρ ∇·u Dt ≡0.

Dt D/Dt Dt x u t x x u u(x) x u Dt u x(ξ, t) = ξ cos Ωt − η sin Ωt ξ sin Ωt + η −(ξ + η) sin Ωt + ζ ξ − ζ sin Ωt η −η sin Ωt + ζ , ξ − t2 η + tζ t3 ξ + η ξ sin Ωt + (1 − t)ζ , ξ + t2 η (1 − t)η t(ξ + η) + ζ ξ + t2 ζ η cos Ωt + ζ sin Ωt ζ(sin Ωt)/(Ωt) , 2 ∂tt x , , ξ(sin Ωt)/(Ωt) η cos Ωt + t2 ζ (ξ + η) sin Ωt + ζ ω k ui ∂i uk ≡ ui (∂i uk − ∂k ui ) + ui ∂k ui . εjik ωj = εjik εjlm ∂l um = (δil δkm − δim δkl ) ∂l um = ∂i uk − ∂k ui , ui ∂i uk ek = εjik ωj ui ek + ∂k ui ui |u|2 ek = ω × u + ∇ . 2 2 Du |u|2 = ∂t u + ω × u + ∇ .

Jp = Rjh11 · . . · Rjpp · (R−1 )ik11 · . . ,hpq . ,k S Ft JdV0 Vt = F t V0 f (x, t) d dt dV (x) f (x, t) , Vt Vt Ft−1 0 dV (x) f (x, t) = Vt V0 J(ξ, t)dV0 (ξ) f [x(ξ, t), t] . V0 d dt dV f = Vt d dt = V0 ≡ V0 V0 JdV0 f dV0 [∂t Jf + J (∂t f + ui ∂xi f )] ∂t J f + ∂t f + ui ∂xi f J JdV0 . JdV0 = dV D/Dt = ∂t + u · ∇ d dt dV f = Vt Df +f ∇·u Dt dV Vt 1842 1912 dV Vt Df +f ∇·u Dt = dV Vt = Vt ∂t f + ∇ · (f u) dV ∂t f + dA f u · ν ∂Vt f f (x, t) Vt = F t V0 x f Vt x(ξ, t) = (ξ + tη, −tξ + η) r exp(−|x|/r) sin Ωt V0 f (x, t) = √ r 1 + t2 .

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